走进不科学

第八百零七章 我徐某人从未开挂第章 第章 第章 第章 第章 思维卡,激活!(3/3)

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首发:~第八百零七章 我徐某人从未开挂第章 第章 第章 第章 第章 思维卡,激活!

其中第一阶段是一到三行,通过∑(jik=s)n(jik=q)(xi)(wj)可以确定曲面与经线成了某个定角,从而假设定模型λ=( a, b,π),以及观测序列o =( o1, o2,, ot )。

按照上面的逻辑推导,就可以得出孤点粒子的概率轨道。

而徐云现在要做的则是

推导第三到第五行,也就是第二阶段。

徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题,再将现在的收敛半径变为无穷大,从而在整个实数线上收敛。

如今在陈景润思维卡的加持下,徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。

随后他顿了顿,继续推导了起来。

“已知允许幂级数中的变量x取复数值时,幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域,就幂级数来说,这个区域总是具有圆盘的形状”

“然后利用高斯函数的fourier变换 f{ea2t2}(k)=πaeπ2k2/a2,以及poisson求和公式可以得到”

“考虑积分g(s)=12πi∮γzs1ez1dz,其中围道应该是limk→∞gk(s)=g(s)”(这些推导是我自己算的,这部分我不太确定正不正确,用了留数定理和梅林积分变换,要是有问题欢迎指正或者读者群私聊我,这种涉及到比较多数学问题的推导不是我的专精方向)

众所周知。

解析延拓就是指两个解析函数 f1(z)与 f2(z)分别在区域d1与d2解析,区域d1与d2有一交集 d,且在区域d上恒有 f1(z)=f2(z)。

这时便可以认为解析函数 f1(z)与 f2(z)在对方的区域上互为解析延拓,同时解析函数 f1(z)与 f2(z)实际上是同一函数 f(z)在不同区域的不同表达式。

举个最简单的例子。

由幂级数定义的函数 f1(z)=∑n=0∞zn在单位圆|z|

所以我们说函数 f(z)=11z是幂级数 f1(z)在复平面上的解析延拓。

非常简单,也非常好理解。

徐云在第一阶段得到的广义积分在0c||re(s)

“然后再引入Γ函数,它是阶乘函数在实数与复数域上的扩展,当它的宗量为正整数时,有Γ(n)=(n1)!”

“这部分似乎可以用渐进概念来做个近似”

“如果近似到场论的话,相当于量子化自由klein-gordon场时,(+m2)(x)=0,那么场算符就是(x)=∫d3p(2π)312ep(apeipx+apeipx)”

“然后再把场算符代算回来”

半个小时后。

徐云忽然停下了笔,眉头微微皱了起来:

“激发电场果然是和晶体有关。”

此时此刻。

徐云面前的算纸之上,赫然正写着几个nabla算符。

要知道。

他之前虽然对推导过程进行过渐进处理,但本身是没有引入激发电场概念的,更别说徐云之前还完成了代算。

也就是说这几个nabla算符并不是渐进项解开后出现的错误算子,而是与方程自身有关的参数。

更重要的是

随着这一步方程的解开,公式中出现了一个新的并立项。

它叫做频率,计量单位是mev。

频率、激发电场、加上徐云最早独力发现的类似层状结构的表达式

第二阶段成果的物理意义,似乎已经呼之欲出了。

想到这里。

徐云重新拿起边上的茶杯猛灌了一大口浓茶,重新提笔计算了起来。

“先做个实空间中的局域连续函数,然后把低能有效拉格朗日量根据对称性的要求表达成Φ的泛函”

“左右乘e2πjmt/t0并在(t02,t02)上积分,左侧显然为1,而右侧由正交性不难得到结果为t0cm”

“然后再运用个搞积技巧”

“当 re(s)>1时,∫xsdx在 x→0+处有可能有奇性,比如∫x2dx=∫d(x1)=x1+c”

“叽里咕噜1+2+3=6”

又过了二十多分钟。

在陈景润思维卡即将到期之际,徐云整个人的肩膀顿时一松,吧嗒一下靠到了椅背上。

此时此刻。

他面前已然堆满了书写的密密麻麻的算纸,上头尽是各种对于普通人如同魔文的推导过程。

“终于搞定了,果然是它”

注:

暗示的很清楚了,有没有同学猜到是啥?

玩个小游戏,如果有人猜中答案,下本书可以定制一个主角团的角色,当然名字不能太离谱,多人猜中按照最早楼层的那个为准。

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